Правило аддитивности в химии

Содержание

Сцепленное наследование и кроссинговер

Независимое наследование могут проявлять только гены, располагающиеся в разных хромосомах (это же свойство наблюдается в случаях, когда гены размещаются в одной хромосоме, но на очень большом расстоянии).

Рекомбинация

Однако у многих живых организмов имеется несколько тысяч генов, а число хромосом гораздо меньше. Таким образом, в одной хромосоме оказывается одновременно много, или по крайней мере, несколько генов. Это так называемые сцепленные гены, которые составляют группу сцепления. Они передаются из поколения в поколение как единое целое, что определяется поведением хромосом в мейозе. В случае одновременного рассмотрения наследования нескольких генов, содержащихся в одной хромосоме, расщепления по определемым ими сцепленным признакам отклоняются от закона независимого наследования (третьего закона Менделя). Степень отклонения от менделевских соотношений зависит от расстояния между генами. Если это расстояние мало, то генный состав хромосом у потомков оказывается таким же, как у родительских особей. Принцип сохранения исходных, или родительских, сочетаний генов иллюстрирует следующая схема скрещивания:

Формула сохранения исходных генов

Это, так называемое, полное сцепление. Оно наблюдается не слишком часто. В более распространенных вариантах гены располагаются на некотором удалении друг от друга — это случай частичного их сцепления. Однако исходные комбинации генов в случае неполного сцепления могут разделяться в результате процесса, который называется кроссинговером (перекрестом хромосом). При этом возникают не только родительские, но и новые (кроссоверные, или рекомбинантные). Это еще один вид генетической рекомбинации, приводящей к увеличению разнообразия в потомстве (первый вид рекомбинации описан в статье, посвященной закону независимого наследования).

Кроссинговер

Кроссинговер проходит в профазе первого мейотического деления в то время, когда хромосомы конъюгируют. При этом происходит обмен фрагментами наследственного материала между хроматидами гомологичных хромосом, в результате чего появляются новые комбинации генов (см. рис. выше).

Численность рекомбинантных (либо кроссоверных) классов всегда будет меньше, чем нерекомбинантных, и соотношение двух классов особей как с рекомбинантными, так и родительскими сочетаниями генов и признаков всегда равно 1:1. Это свойство определяет реципрокный характер кроссинговера.

Частота кроссинговера

Величину кроссинговера вычисляют как процентное отношение общего числа рекомбинантов к суммарной численности потомства. В приведенном примере она вычисляется как x 100%. Единицей этой величины является процент (%) кроссинговера, или сантиморган (сМ).

Процент кроссинговера или сантиморган

Величина кроссинговера является условным показателем генетического расстояния между генами. Так как ее значение оказывается постоянным в большинстве случаев, ее используют для картирования хромосом — расположения генов на схеме хромосомы в определенном порядке и на строго фиксированных расстояниях. В результате этих расчетов получается генетическая карта с нанесенными на нее генами и указанными расстояниями между ними (в процентах кроссинговера).

Этим расстояниям характерно свойство аддитивности. Оно выражается в следующем: если есть три гена, которые расположенны в порядке А-В-С, то расстояние между крайними генами А и С, выраженное в процентах кроссинговера, составляет АС = АВ + ВС. Подобная аддитивность однозначно доказывает то, что гены в хромосомах располагаются в линейном порядке.

Расстояние между генами

В результате изучения морфологии хромосом (их строения и структурных особенностей) создают их цитологические карты, а при исследовании первичной структуры ДНК и некоторых ее свойств методами молекулярной биологии и генетики — физические карты. Все три вида карт имеют сходство, заключающееся в том, что гены всегда располагаются в строго определенном порядке, и их последовательность всегда сохраняется постоянной. Однако величина расстояний между генами на трех разновидностях карт неодинакова. Она наиболее приближена к реальности на физических картах, т.к. точно соответствует длине нуклеотидных последовательностей в ДНК. Отклонения от этих величин на генетических и цитологических картах определяется структурными особенностями хроматина и хромосом.

Примерные экзаменационные вопросы по теме «Основы генетики».

Даны два тела с массами m1 и m2, которые сталкиваются между собой и соединяются d составное тело. Примером служит процесс слипания глиняных шаров после столкновения. Химическая или ядерная реакция, где атомы соединяются, образуя новую молекулу, также служат наглядным представлением. Необходимо найти массу составного тела m, если известны m1 и m2 соединенных тел.

При прохождении процесса в инерциальной системе отсчета S рассматривается столкновение. Скорости до него обозначают υ1 и υ2, после – υ. Основываясь на законе сохранения импульса, получаем:

m1υ1+m2υ2=mυ.

Перейдем к рассмотрению этого же процесса в S’ системе отсчета, движущейся относительно S прямолинейно и равномерно со скоростью V.

По принципу относительности справедлив закон сохранения импульсов и в S’. Запись принимает вид:

m1υ’1+m2υ’2=mυ’.

Определение 1

Масса составного тела равняется сумме составляющих тело масс. Это и называют аддитивностью массы.

Закон сохранения массы

Доказательство свойства аддитивности массы можно обобщить. Не нужно предполагать столкновения двух тел и что после него произойдет соединение тел. Химическая реакция, в которой реагирует несколько молекул или атомов – отличный аналог объяснения понятия аддитивности массы. Отсюда делаем заключение, что сумма масс веществ до и после реакции одинакова. Это объясняет закон сохранения массы.

Современный взгляд

В XX было обнаружено два свойства масс:

  • зависимость массы физического объекта от его внутренней энергии;
  • рост массы за счет поглощения внешней энергии и уменьшение при потере.

Получение закона сохранения массы является следствием галилеева принципа относительности. Последний – приближенный предельный случай эйнштейновского принципа относительности. В дорелятивистской физике закон сохранения массы и энергии считали двумя независимыми точными законами природы. Позже они потеряли свою независимость в релятивистской физике и были объединены в закон сохранения массы-энергии.

Определение 2

Закон сохранения массы-энергии звучит так:

Любая энергия имеет массу, равную количеству энергии, деленной на квадрат скорости света в вакууме. Химические реакции не подразумевают изменение массы вещества при малом энергетическом выходе. Масса может быть сохранена только в изолированной системе.

Изменение массы особенно ощущается во время ядерных реакций. Она не является аддитивной величиной: масса системы не равна сумме масс ее составляющих.

Пример 1

Примерами неаддитивности могут служить:

  • обладающие массами электрон и позитрон в состоянии аннигилировать в фотоны, которые не имеют массы поодиночке, но только в системе;
  • масса дейтрона, состоящего из 1 протона и нейтрона, не равняется сумме масс составляющих, так как учитывается энергия взаимодействия частиц;
  • термоядерные реакции, происходящие внутри Солнца, показывают отсутствие равенства масс водорода и получившегося из него гелия;
  • масса протона ≈938 МэВ в несколько десятков раз больше массы его составляющих кварков около 11 МэВ.

Примеры решения задач

Пример 2

Определить массу йодида натрия NaI с количеством вещества, равным 1,7 моль.

Дано: ν(NaI)=1,7 моль.

Найти: mNaI — ?

Решение

Молярная масса йодида натрия составляет:

MNaI=M(Na)+M(I)=23+127=150 г/моль.

Производим вычисление молярной массы NaI. Для этого

m(NaI)=ν(NaI)·M(NaI)=1,7·150=2553.

Ответ: m(NaI)=2553.

Пример 3

Найти приращение кинетической энергии замкнутой системы двух тел с массами m1 и m2 при неупругом столкновении, если до него производилось движение со скоростями υ1 и υ2.

Дано: m1, m2, υ1, υ2.

Найти: ∆Ek — ?

Решение

Формула кинетической энергии до столкновения тел имеет вид:

Адиттивность масс системы. Закон сохранения массы

Аддитивность масс системы

Пусть два тела с массами $m_{1} $ и $m_{2} $сталкиваются между собой и соединяются в одно — составное — тело. Примером может служить слипание двух глиняных шаров при столкновении между собой. Другим примером является химическая или ядерная реакция, в которой два атома или ядра соединяются в молекулу или новое ядро. Требуется определить массу составного тела $m$, зная массы $m_{1} $ и $m_{2} $ соединяющихся тел.

Рассмотрим процесс столкновения в какой-либо инерциальной системе отсчета $S$. Обозначим через $v_{1} $ и $v_{2} $ скорости тел до столкновения, а через $v$ — скорость составного тела после столкновения. На основании закона сохранения импульса можно записать:

$m_{1} v_{1} +m_{2} v_{2} =mv$. (1)

Рассмотрим теперь этот же процесс в системе отсчета $S’$, движущейся относительно системы $S$ прямолинейно и равномерно со скоростью $V$.

Согласно принципу относительности закон сохранения импульса справедлив также в системе $S’$ и записывается в виде:

Ничего непонятно?

Попробуй обратиться за помощью к преподавателям

$m_{1} v’_{1} +m_{2} v’_{2} =mv’$. (2)

Поэтому (2) преобразуется в:

или на основании соотношения (1):

Отсюда:

$m=m_{1} +m_{2} $. (3)

Масса составного тела равна сумме масс составляющих тел. Это свойство называется аддитивностью массы.

Закон сохранения массы

Доказательство свойства аддитивности массы может быть обобщено. Нет необходимости предполагать, что сталкиваются только два тела и что после столкновения они соединяются в одно тело. Можно взять, например, произвольную химическую реакцию, в которой реагирует несколько молекул или атомов. Тогда, повторяя рассуждения, мы придем к общему заключению, что сумма масс веществ до реакции равна сумме масс веществ после реакции. Это — закон сохранения массы.

Современный взгляд

В XX веке обнаружились два новых свойства массы:

  • масса физического объекта зависит от его внутренней энергии;

  • при поглощении внешней энергии масса растет, при потере — уменьшается.

Закон сохранения массы получен как следствие галилеева принципа относительности. Но галилеев принцип относительности является приближенным предельным случаем эйнштейновского принципа относительности. Законы сохранения массы и энергии, которые в дорелятивистской физике считались двумя независимыми точными законами природы, в релятивистской физике утратили свою независимость и были объединены в единый закон сохранения массы-энергии.

Всякая энергия обладает массой, равной количеству энергии, деленному на квадрат скорости света в вакууме. То обстоятельство, что в химических реакциях не было обнаружено изменение массы вещества, связано с их относительно очень малым энергетическим выходом. Отсюда следует, что масса сохраняется только в изолированной системе, то есть при отсутствии обмена энергией с внешней средой.

Особенно ощутимо изменение массы при ядерных реакциях. Масса не является аддитивной величиной: масса системы не равна сумме масс ее составляющих. Примеры неаддитивности:

  • электрон и позитрон, каждый из которых обладает массой, могут аннигилировать в фотоны, не имеющие массы поодиночке, а обладающие ею как система;

  • масса дейтрона, состоящего из одного протона и нейтрона, не равна сумме масс своих составляющих, поскольку следует учесть энергию взаимодействия частиц;

  • при термоядерных реакциях, происходящих внутри Солнца, масса водорода не равна массе получившегося из него гелия;

  • масса протона ($\approx $938 МэВ) в несколько десятков раз больше массы составляющих его кварков (около 11 МэВ).

Примеры решения задач

Пример 1

Определите массу йодида натрия $NaI$ количеством вещества 1,7 моль.

Дано: $\nu (NaI)$= 1,7 моль.

Найти: $m(NaI)$-?

Решение:

Молярная масса йодида натрия составляет:

$M(NaI)$ = $M(Na)$+$M(I)$= 23 + 127 = 150 г/моль

Определяем массу $NaI$:

\

Ответ: $m(NaI)=2553$

Пример 2

Дано: $m_{1} $,$m_{2} $,$v_{1} $,$v_{2} $.

Найти: $\Delta E_{k} $-?

Решение: Кинетическая энергия тел до столкновения равна:

\

Кинетическая энергия тел после столкновения равна:



Сила трения. Коэффициент трения скольжения

Трением называется взаимодействие между различными соприкасающимися поверхностями, препятствующее их относительному перемещению. Сила трения направлена вдоль поверхностей соприкасающихся тел противоположно скорости их относительного перемещения. Различают: трение покоя – при отсутствии относительного перемещения соприкасающихся тел и трение скольжения – при их движении. Если к телу находящемуся в соприкосновении с другим телом приложить вдоль линии соприкосновения постепенно увеличивающуюся от нуля силу, то движения не возникает, до того момента пока действующая сила не достигнет определённого значения. Пока не началось движение, сила трения покоя равна действующей на тело силе, то есть является переменной величиной от нуля до некоторой максимальной силы трения покоя. При скольжении тел друг по другу сила трения скольжения пропорциональна силе прижимающей эти тела по нормали к поверхности соприкосновения (перпендикулярно поверхности соприкосновения). Эта прижимающая сила называется силой нормального давления и она по третьему закону Ньютона равна силе нормальной реакции.

Величина силы трения скольжения вычисляется по формуле, где m — коэффициент трения скольжения (во многих случаях вместо m используют k ). При движении по горизонтальной поверхности сила нормального давления, как правило, равна весу тела и может совпадать с силой тяжести. При движении по наклонной плоскости необходимо раскладывать силу тяжести на составляющие параллельную наклонной плоскости и перпендикулярную ей. Перпендикулярная составляющая силы тяжести обеспечивает силу нормального давления, а, следовательно, и силу трения скольжения .

Первый закон Ньютона.

Существуют такие системы отсчёта, относительно которых поступательно движущиеся тела сохраняют свою скорость постоянной, если на них не действуют другие тела или действие других тел компенсируется.

Инерциальная система отсчёта.

Это система отсчёта, относительно которой свободная материальная точка, не подверженная действию других тел, движется равномерно и прямолинейно.

Принцип относительности Галилея.

Все механические явления в различных инерциальных системах отсчёта протекают одинаково. Это означает, что никакими механическими опытами проводимыми в данной инерциальной системе отсчёта невозможно установить покоится она или движется равномерно прямолинейно. Принцип Галилея справедлив при движении систем отсчёта со скоростью малой по сравнению со скоростью света.

Масса.

Физическая величина, являющаяся мерой инерционных свойств тела называется инертной массой этого тела. В этом смысле масса выступает как свойство тел не поддаваться изменению скорости как по величине, так и по направлению.

Сила.

Векторная величина, являющаяся мерой механического воздействия на тело со стороны других тел или полей, в результате которого тело приобретает ускорение или изменяет свою форму и размеры (деформируется). В каждый момент времени сила характеризуется величиной, направлением в пространстве и точкой приложения.

Второй закон Ньютона.

Второй закон Ньютона составляет основу не только классической механики, но и всей классической физики. Несмотря на простоту его математической формулировки при объяснении его «физического смысла» возникают вполне определенные методические трудности. До сих пор в различные учебных курсах используются различные подходы к «физической» формулировке этого важнейшего закона, причем каждый из них обладает как определенными преимуществами, так и недостатками.

В нашем случае реализован подход, основанный на использовании независимого определении силы при помощи описания процедуры ее измерения. В его рамках две входящие в уравнение (1) векторные величины оказываются определенными еще до формулировки второго закона, что позволяет придать ей весьма простой и элегантный вид:

Опыт показывает, что ускорение, приобретаемое телом, движущимся под действием сил, пропорционально равнодействующей этих сил.

В рамках такого подхода инертная масса тела может быть определена как коэффициент пропорциональности между силой и ускорением , остающийся постоянным для данного тела в соответствии со вторым законом.

Из формулировки второго закона Ньютона (2) и определения массы (3) следует, что ускорение тела пропорционально равнодействующей приложенных к нему сил и обратно пропорционально его инертной массе .

Основным недостатком сформулированного подхода является то, что по техническим причинам изготовление отвечающего требованиям современной метрологии эталона силы оказывается существенно более сложной задачей, чем изготовление эталона массы. Более того, в ряде разделов современной физики (например — в квантовой механике) понятие силы вообще исчезает, в то время как масса остается вполне определенной физической величиной. С этих позиций более предпочтительным является независимое введение массы тела. Однако, формулировка второго закона в виде утверждения о том, что сила равна произведению массы тела на его ускорение придает второму закону вид, характерный для математического определения, а не формулировки закона природы.

Определяемая как коэффициент пропорциональности между силой и ускорением, инертная масса (в рамках классической физики) обладает следующими свойствами:

  1. Масса — величина скалярная.
  2. Mасса тела может выражаться любым неотрицательным вещественным числом.
  3. Масса аддитивна (масса тела равна сумме масс составляющих его частей).
  4. Масса не зависит ни от положения тела, ни от скорости его движения.

При больших скоростях движения тел второй закон Ньютона в формулировке (1) перестает выполняться. В частности, при движении под действием постоянной силы скорость тела перестает возрастать во времени по линейному закону и ассимптотически стремится к предельному значению — скорости света в вакууме (в используемой программой системе единиц с=137 ). Этот эффект формально можно отнест за счет возрастания инертной массы тела, которую в релятивистском случае можно считать зависящей от скорости. В рассматриваемом случае (как и в других ситуациях движения тела с переменной массой) более удобной является импульсная формулировка второго закона Ньютона : (5)

Второй закон Ньютона

Моделируются условия на планете Разногравивя , где величина силы тяжести оказывается существенно различной над различными точками поверхности планеты. Не обсуждая возможности реального существования такой планеты и причин, приводящих к столь странному явлению, на основе только второго закона Ньютона можно утверждать, что одно и тоже тело помещенное над разными участками поверхности этой планеты будет падать вниз с различными ускорениями. Отношения этих ускорений оказываются равными отношениям сил, действующих на тело в разных точках поверхности. Для сравнения сил тяжести в разных точках планеты на динамометрах подвешены точно такое же тела. В данной демонстрации тела расположены в таких точках планеты, что действующие на них силы тяжести отличаются в два раза.

Как известно, приобретаемое телом ускорение обратно пропорционально его инертной массе. Попытайтесь, используя этот факт, изменить массу падающего в правой части экрана яблока так, чтобы его ускорение стало таким же, как у яблока, падающего слева 9т.е. уменьшилось в 2 раза). Если Вам не удастся добиться успеха — полезно задуматься над тем, почему у Вас ничего не получается. Попытайтесь разобраться, что происходит с силой тяжести при увеличеснии массы тела…

Масса как мера инертности тел

Рассмотрите движение под действием одной и той же электрической силы ядер трех изотопов атома водорода: протона, дейтерия и трития. Их массы относятся соответственно как 1:2:3. Приобретаемые ядрами ускорения соотносятся друг с другом как 3:2:1. Попытайтесь повторить этот же численный эксперимент, заменив электрические силы гравитационными (для этого в объекте «поле» достаточно поменять флаг «Е» на «G»). Как Вы объясните результат нового эксперимента?

Математические свойства массы: неотрицательность

Опыт показывает, что масса тел является скалярной величиной, принимающей только положительные вещественные значения. Это означает, что все тела, испытывающие воздействие сил, ускоряются в направлении действия равнодействующей этих сил. В некоторых случаях оказывается удобным исключить из рассмотрения некоторые «трудно учитываемые» силы, а результат их действия «спрятать в инертную массу». Такой прием позволяет несколько упростить решение некоторых задач. При этом эффективная масса тела может существенно отличаться от истинного значения и может обладать весьма экзотическими свойствами. В данной демонстрации кажется, что масса одного из тел ( Strange ) является отрицательной величиной. На самом деле причиной движения тела в противоположном силе направлении (это направление указывается падающей гирей) является действие на него еще одной силы, незаметной для наблюдателя.

Попытайтесь приписать такое значение инертной массе тела Strange , чтобы оно вело себя подобно телу с бесконечно большой эффективной массой.

Математические свойства инертной массы: скалярный характер

Мыслима ситуация, при которой воздействие на тело одинаковых сил, приложенных в различных направлениях, вызывает различные ускорения. Если бы такая ситуация действительно реализовывалась в природе, инертную массу такого тела следовало бы считать тензорной величиной. В данной демонстрации моделируется движение двух тел: «обычной гири» (Normal) и тела с тензорной массой (Strange). Ускорение гири позволяет судить о действующей внешней силе. Ускорение объекта Strange вообще не совпадает с направлением ускорения обычного тела! Как и в предыдущем случае кажущееся необычным поведение тела объясняется не свойствами его инертной массы, а его участием в дополнительных взаимодействиях. В данной ситуации помимо основной силы Force тело Strange испытывает воздействие сил сухого трения, величина которых различна при движении вдоль различных направлений. Подобная ситуация может реализовываться в природе, например, при движении электронов в кристалле с некубической решеткой. При этом часто оказывается удобным исключить из рассмотрения взаимодействия с кристаллической решеткой, «расплатившись» за это введением тензорной массы, т.е. заменой реальной частицы на квазичастицу .

Изменяя направление внешней силы Force, убедитесь, что в случае ее действия вдоль ребер кристаллической решетки ускорения частицы и квазичастицы совпадают по направлению.

Аддитивность массы

Масса тела обладает свойством аддитивности, т.е. равна сумме масс частей, составляющих это тело. В качестве примера моделируется ускоренное движение автопоездов, головные автомобили у которых обеспечивают одинаковые силы тяги. Массы всех автомобилей равны. Всилу аддитивности массы автопоездов относятся как 1:2:3, в чем несложно убедиться, сравнивая из ускорения, которые относятся как 3:2:1. Из-за того, что автомобили связаны между собой упругой сцепкой, на равноускоренное движение автопоездов накладываются небольшие колебания, которые можно уменьшить, увеличив жесткость пружин.

Отцепляя вагоны от автопоездов, убедитесь в том, что сила тяги головных автомобилей всех трех составов действительно одинакова. (Для того, чтобы расцепить составы автопоездов, достаточно «отключить» взаимодействия медлу телами).

Релятивистская масса

При движении заряженной частицы (электрона) в однородном электрическом поле, соласно классической динамике, его скорость должна неограниченно возрастать во времени по линейному закону. В реальности она стремится к предельному значению с=137. Этот эффект может быть отнесен за счет возрастания массы частицы при приближении ее скорости к скорости света.

Убедитесь, что в данном случае импульсная формулировка второго закона Ньютона остается более удобной: релятивистской импульс частицы возрастает во времени по линейному закону (p=Ft).

Обратите внимание на то, что в пределе малых скоростей релятивистский и классический законы движения приводят к одному и тому же результату.

Третий закон Ньютона.

Согласно третьему закону Ньютона при взаимодействии тел возникают силы, приложенные к каждому из партнеров. При этом силы всегда оказываются равными друг другу по величине и противоположно направленными.

Из законов Ньютона следует, что в случае взаимодействия двух тел, не взаимодействующих с другими, каждое из них должно двигаться с ускорением. Если масса одного из взаимодйствующих тел существенно превосходит массу другого, то его ускорение оказывается малым.

Силы, возникающие при взаимодействиях тел

При взаимодействии двух тел, согласно третьему закону, между ними возникают равные и противоположно — направленные силы.

Для изменения величины гравитационного взаимодействия поменяйте массу любого из взаимодействующих тел. Убедитесь при этом, что обе силы изменят свою величину, но по-прежнему остануться равными друг другу по модулю.

Ускорения взаимодействующих тел

В данной демонстрации масса планеты существенно превосходит массу яблока. В результате яблоко ускоренно падает на пактически неподвижную планету. На самом деле планета так же испытывает ускорние, но его величина меньше ускорения яблока в число, равное отношению массы яблока к массе планеты.

Увеличьте массу яблока в 10, 100 и т.д. раз и убедитесь, что в этом случае планета начнет «заметно падать» на яблоко.

Центральные силы и третий закон Ньютона

Многие почему-то считают, что третий заколн Ньютона подраземевает ориентацию сил вдоль прямой, соединяющкей взаимодействующие тела. На самом деле подобное утверждение не имеет непосредственого отношения к третьему закону. В данной демонстрации моделируется движение тел, взаимодействиющих друг с другом нецентральными силами.

Приведенный в данной демонстрации пример не является «физически реальным» и не может быть реализован непосредственным определением взаимодействий в программе физического конструктора (автором программы просто не была предусмотрена возможность создания столь «нефизических» ситуаций). Для реализации данной демонстрации в систему пришлось ввести дополнительное силовое поле Unrea l , обладающее весьма специфическими свойствами. Проанализируйте параметры данной физической модели и убедитесь, что созданная на компьютере ситуация действительно отвечает нецентральному взаимодействию и не противоречит системе законов Ньютона. Попытайтесь самостоятельно придумать другие примеры аналогичных «странных» систем.

Гравитационные силы .

Взаимное притяжение всех без исключения материальных тел наблюдаемое в любой среде, называют гравитационным взаимодействием, а соответствующие силы притяжения между притягивающимися телами называются гравитационными силами. .

Закон всемирного тяготения

Две материальные точки массами m 1 и m 2 притягиваются друг к другу с силой F прямо пропорциональной произведению их масс и обратно пропорциональной квадрату расстояния r между ними. Коэффициент пропорциональности G называется гравитационной постоянной и показывает с какой силой притягиваются две материальные точки с массами по 1 кг находящиеся на расстоянии 1 м друг от друга ( G =6,67? 10 -11 Н? м 2 /кг 2 ).

Сила тяжести. Вес тела.

Сила, с которой притягивается к Земле тело, находящееся на её поверхности. В этом случае надо подставить в закон всемирного тяготения вместо m 1 массу тела — m вместо m 2 массу Земли — M и вместо r радиус Земли — R .

С увеличением высоты над поверхностью Земли сила тяжести уменьшается, но при небольших высотах по сравнению с радиусом Земли (порядка нескольких сотен метров) её можно считать постоянной.

Вес тела сила, с которой тело давит на опору или натягивает нить подвеса. Если опора, на которой находится тело неподвижна или движется относительно поверхности Земли в вертикальном направлении равномерно прямолинейно, то вес тела и сила тяжести совпадают по величине (не учитывается вращение Земли). В противном случае вес тела может быть больше или меньше силы тяжести в зависимости от направления ускорения.

аддитивность

В Википедии есть страница «аддитивность».

Русский

Морфологические и синтаксические свойства

падеж ед. ч. мн. ч.
Им. аддити́вность аддити́вности
Р. аддити́вности аддити́вностей
Д. аддити́вности аддити́вностям
В. аддити́вность аддити́вности
Тв. аддити́вностью аддити́вностями
Пр. аддити́вности аддити́вностях

ад-ди-ти́в-ность

Существительное, неодушевлённое, женский род, 3-е склонение (тип склонения 8a по классификации А. А. Зализняка).

Корень: —.

Произношение

Семантические свойства

Значение

  1. матем. свойство по значению прилагательного аддитивный; свойство величин, состоящее в том, что значение величины, соответствующее целому объекту, равно сумме значений величин, соответствующих его частям, при любом разбиении объекта на части ◆ Следовательно, можно утверждать, что для данных показателей соблюдается правило аддитивности: уровень характеристики композиции складывается из значений данной характеристики отдельных компонентов с учетом их доли в составе смеси. Е. В. Дьякова и др., «Деформационные свойства смесей волокнистых полуфабрикатов для тарного картона», 2004 г. (цитата из Национального корпуса русского языка, см. Список литературы)

Синонимы

Антонимы

  1. мультипликативность

Гиперонимы

  1. свойство

Гипонимы

Родственные слова

Ближайшее родство

  • прилагательные: аддитивный

Этимология

Происходит от прил. аддитивный, далее из лат. additivus «добавочный, прибавочный», далее из addere «добавлять, прибавлять», из ad «к, на» + dāre «давать» (восходит к праиндоевр. *do- «давать»)

Фразеологизмы и устойчивые сочетания

    Перевод

    Список переводов

    • Английскийen: additivity
    • Испанскийes: aditividad ж.
    • Итальянскийit: additività ж.
    • Немецкийde: Addierbarkeit ж., Additivität ж.
    • Нидерландскийnl: additiviteit
    • Польскийpl: addytywność ж.
    • Украинскийuk: адитивність ж.
    • Французскийfr: additivité ж.
    • Шведскийsv: additivitet

    Библиография

      Для улучшения этой статьи желательно:

      • Добавить описание морфемного состава с помощью {{морфо-ru}}
      • Добавить транскрипцию в секцию «Произношение» с помощью {{transcriptions-ru}}
      • Добавить синонимы в секцию «Семантические свойства»

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *