Упругость насыщенных паров

Упругость насыщенных паров

Упругость \давление насыщенного пара\ углеводородов характеризует то давление, при котором газ начинает конденсироваться и переходить в жидкое состояние.У индивидуальных углеводородов в чистом виде упругость паров (Qi) есть функция только температуры: Qi =ƒ(Т).

Величина упругости насыщенных паров углеводородов повышается с ростом температуры. Это повышение тем выше, чем ниже плотность углеводорода. Аналогично с ростом молекулярной массы углеводорода величина упругости насыщенный паров углеводородов уменьшается при равных температурах (рис. 2.14).

Анализ зависимостей, представленных ниже (рис. 2.14) свидетельствует, что давление паров метана наибольшее. При нормальных условиях метан нельзя превратить в жидкость (пунктирная линия), так как его критическая температура (Ткр) = –82,4 оС (190,75 К).

Зависимости изменения объёма жидкого и парообразного пропана от давления при конкретной температуре (рис. 2.15 а) имеют гиперболическую форму. При сжатии

Рис. 2.14. Кривые упругости насыщенных паров чистых углеводородов:

1 – метан; 2 – этан; 3 – пропан; 4 – изобутан; 5 – бутан;

6 – изопентан; 7 – пентан; 8 – изогексан; 9 – гексан;

10 – изогептан; 11 – гептан; 12 – октан; 13 – нонан; 14 – декан

пропана от точки М до точки А он находится в состоянии перегретого (ненасыщенного) пара. Ненасыщенными (перегретыми) парами называются пары, которые при данной температуре и давлении образуют только однофазную паровую систему.

Рис. 2.15. Зависимости объёма жидкости от давления и температуры (а) и кривая упругости насыщенных паров (б) при температурах К:

1 – 283; 2 – 293; 3 – 303; 4 – 313; 5 – 323

Ненасыщенные пары могут существовать при данном давлении, если их температура выше температуры насыщенных паров, или при данной температуре, если их давление меньше давления насыщенных паров.

В точке А пар становится насыщенным, а при дальнейшем изменении объёма (участок АВ) он постепенно переходит в жидкость при неизменном давлении. В точке В заканчивается переход пара в жидкость. При дальнейшем сжатии пара будет резко повышаться давление при почти неизменном объёме. Горизонтальный участок АВ соответствует неизменности давления в процессе конденсации паровой фазы в жидкую фазу. Величина этого давления называется упругостью насыщенных паров природного газа при температуре опыта и обозначается Q. Чем ближе значение температуры, при которой измеряется упругость насыщенного пара газового компонента к значению критической температуры, тем короче горизонтальный участок. На основе полученных данных строят кривые упругости насыщенных паров, представляющие зависимости давления от температуры испарения данной жидкости (рис. 2. 15 б).

Насыщенным называется пар (газ), находящийся в равновесии с жидкостью. Для однокомпонентной системы условия равновесного сосуществования фаз определяются температурой и давлением. Между этими параметрами при равновесии существует взаимно однозначное соответствие: чем выше температура системы, тем выше давление, при котором находится данная равновесная система (рис. 2.16).

Рис. 2.16. Общий вид зависимости давления насыщенных паров от температуры:

АК – кривая давления насыщенных паров; I – область жидкой фазы; II – область перегретых (ненасыщенных) паров

Каждая точка кривой АК (рис. 2.16), например точка С, связывает давление насыщенных паров с температурой кипения жидкости.

Состояние вещества, при котором исчезает различие между его жидкой и газообразной фазами, называется критическим.

Критическая температура (Ткр) – максимальная температура, при которой газ и жидкость могут ещё сосуществовать в равновесии.

Выше температуры, равной критической, газ ни каким повышением давления нельзя перевести в жидкость.

Упругость паров

Всякая жидкость способна испаряться при любой температуре. Вода, налитая в блюдце, испаряется, если даже ее температура будет низкой. Известно, что испаряться способны и твердые тела (испарение воды из смерзшегося белья, испарение йода и т. д.).

Процесс испарения жидкости будет продолжаться до тех пор, пока газовое пространство над ее поверхностью не будет насыщено ­парами этой жидкости. Таким образом, во влажной атмосфере, в тумане вода не испаряется.

Для насыщения замкнутого объема сухого воздуха парами жидкости при различных температурах необходимо тем большее количество паров, чем выше температура поверхностного слоя жидкости.

Известно, что при понижении внешнего давления (на­пример, при восхождении на высокие горы, при полете в открытой кабине самолета) процесс кипения воды может наблюдаться при температурах значительно ниже 100 0С; при температуре 1000С вода кипит (т.е. неограниченно испаряется) только при внешнем давле­нии 760 мм. рт. столба. Все эти явления находят стройное объяснение, если ввести понятие об упругости паров жидкости.

Всем капельным жидкостям свойственна испаряемость, однако интенсивность испарения у различных жидкостей различна и зависит от условий, в которых они находятся. Характеристикой испа­ряемости является давление (упругость) насыщенных паров.

Упругостью паров жидкости называют парциальное давление­ паров над поверхностью жидкости, при котором пары находятся в равновесии с жидкостью (т. е. жидкость не испаряется, а пары не конденсируются). Иначе, давление насыщенных паров — это такое давление, при котором жидкость перестает кипеть, если давление в сосуде в процессе ки­пения повышается, или начинает кипеть, если давление в сосуде понижается.

Давление насыщенных паров зависит от рода жидкости ее температуры. Для всех жидкостей (не освобожденных от воз­духа и других газов, обычно находящихся в жидкости в механической смеси или в растворенном виде) давление насыщенных паров лежит в пределах между давлением в пустоте и атмосферным давлением. Таким образом, чем больше давление насыщенных паров при данной температуре, тем больше испаряемость жидкости.

Упругость паров жидкости зависит от температуры и при достижении так назы­ваемой «температуры кипения» упругость паров становится равной внешнему давлению. Таким образом, испарение жидкости про­исходит тогда, когда парциальное давление паров данной жидкости в окружающей атмо­сфере меньше, чем упругость ее паров.

Кривая зависимости упругости паров от температуры дает возмож­ность определить условия, соответствующие равновесному состоянию паровой и жидкой фаз (рис.1.5). Так, например, если абсолютное давление над водой будет равно 32 мм рт. столба (0,0435 кг/см2), то вода будет интенсивно превращаться в пар (кипеть) уже при температуре + 300С. Отсюда следует, что заставить жидкость за­кипеть можно не только путем ее подогрева до температуры кипения, но и путем понижения давления до величины, равной упругости ее паров при данной температуре.

Рис.1.5. Кривые упругости паров воды и авиабензина

Давление насыщенных паров различных жидкостей в значительной степени зависит от температуры и, как правило, увеличивается с ее повышением. Давление насыщенного водяного пара при температурах от –20 до 100 °С приведены в табл. 1.7.

Таблица 1.7

Давление насыщенного водяного пара

при температурах от –20 до 100 °С

Пересчет в СИ: 1 мм рт. ст. = 133,3 Па

Продолжение табл. 1.7

Давление насыщенных паров можно определить так же как давление, соответствующее точке кипения жидкости при данной температуре. Поэтому, например, если жидкость находится в каком-либо сосуде (резервуар, трубопровод), абсолютное давление в котором равно давлению насыщенных паров, жидкость будет кипеть, а сосуд заполняться её парами

Давление насыщенных паровРsдля нефтепродуктов в интервале температур (-30÷100) 0С при температуре t с достаточной точностью определяется по формуле Рыбакова

2.9. Упругость насыщенных паров

Рис. 2.2. Упругость насыщенных паров сжиженных углеводородных газов (1 — С2Н4; 2 — С2Н6; 3 — С3Н6; 4 — С3Н8; 5 — и-C4H10; 6 — и-C4H8; 7 — н-С4Н8; 8 — н-С4Н10).

Чаще всего практическое использование сжиженных углеводородных газов происходит в двухфазной системе «жидкость–пар» (если есть свободная поверхность жидкости в замкнутом пространстве резервуара). При этом в общем случае происходит или конденсация пара, или ­испарение жидкости. В условиях равновесия нет ни конденсации, ни испарения. Давление, при котором жидкость находится в равновесном состоянии с паром, называется упругостью насыщенных паров. Определенной температуре отвечает определенная упругость насыщенных паров, и наоборот, заданной упругости насыщенных паров отвечает определенная температура.
Если поддерживать постоянную температуру и сжимать пар, находящийся над жидкостью, то происходит его конденсация; наоборот, если увеличивать объем, занимаемый паром, то продолжается испарение жидкости.
Графическая зависимость упругости паров и температуры называется кривой испарения. Зависимости между упругостью чистых паров и температурой для углеводородов, входящих в составы сжиженных углеводородных газов, приведены на рис. 2.2. и в табл. 2.5.
Для идеальных систем «жидкость-пар», у которых компоненты смеси образуют идеальный раствор в жидкой фазе, а пары компонентов подчиняются законам идеального газа, в состоянии равновесия справедливо уравнение, объединяющее законы Дальтона и Рауля:
yip = xipi или yi/xi = pi/p = ki (2.45)
где ki — константа равновесия или распределения системы «жидкость-пар»; pi — парциальное давление; xi — мольная концентрация компонента i в жидкой фазе; уi — то же, в паровой фазе.
Таблица 2.5. Упругость насыщенных паров, МПа, предельных парафиновых углеводородных газов (алканов).

Насы́щенный пар — это пар, находящийся в термодинамическом равновесии с жидкостью или твёрдым телом того же состава. Насыщенный водяной пар над водой (льдом) — водяной пар, находящийся в термодинамическом равновесии с плоской поверхностью жидкой воды или льда в чистом виде или в составе влажного газа.

Давление насыщенного пара связано определённой для данного вещества зависимостью от температуры. Когда внешнее давление падает ниже давления насыщенного пара, происходит кипение (жидкости) или возгонка (твёрдого тела); когда оно выше — напротив, конденсация или десублимация. Для воды и многих других веществ, имеющих твердую фазу, существует значительная разница в давлении насыщенных паров над поверхностью жидкости и твердой фазы.

В таблице приведены значения давления насыщенного пара для некоторых веществ:

См. также

  • Пар
  • Равновесие фаз
  • Перегретый пар
  • Пересыщенный пар

Примечания

Литература

Ссылки

  • Давление насыщенных водяных паров над поверхностью воды в зависимости от температуры (-40—40°C).
  • Давление насыщенных водяных паров над поверхностью льда в зависимости от температуры (-40—0°C).
  • Давление насыщенного водяного пара. Онлайн-калькулятор.
  • Давление насыщенного водяного пара. Онлайн-калькулятор.
  • Калькулятор: Таблица свойств насыщенного пара по температуре. Давление в mmHg abs, удельный объём в m3/kg.

Это заготовка статьи по физике. Вы можете помочь проекту, дополнив её.

В этой статье не хватает ссылок на источники информации. Информация должна быть проверяема, иначе она может быть поставлена под сомнение и удалена.
Вы можете отредактировать эту статью, добавив ссылки на авторитетные источники.
Эта отметка установлена 7 июля 2014 года.

15.3. Влажностный режим ограждающих конструкций

Виды влаги, влияющие на влажностный режим ограждающих конструкций и помещений, следующие:

  • • осадки (дождь, снег, лсд, град);
  • • грунтовая влага (вода не под давлением, проникающая сбоку через стену подвала и поднимающаяся по капиллярам, а также вода под давлением, проникающая сбоку и снизу через пол подвала);
  • • водяной пар (конденсация водяного пара на поверхности ограждающих конструкций и внутри ограждающих конструкций);
  • • «построечная влага», т.е. влага, содержащаяся, например, в бетоне при его укладке.

Повышение влагосодержания материала ограждений снижает теплозащитные качества ограждающих конструкций и их долговечность из-за замерзания и оттаивания влаги в порах материала при изменениях температуры.

Влага может находиться в одном из трех агрегатных состояний: твердом, жидком и газообразном. Их последовательность соответствует последовательности перехода из одного состояния в другое и не может быть изменена.

Твердое тело плавится при нагревании. Растворы имеют более низкую температуру замерзания и более высокую температуру кипения, чем вода. На рис. 15.8 приведена диаграмма энергетического баланса при изменении агрегатного состояния воды.

Рис. 15.8. Диаграмма энергетического баланса при изменении агрегатных состояний воды

Защита от увлажнения конструкций за счет осадков осуществляется ограждающими конструкциями кровли и стен. При этом большое значение имеет правильное и качественное решение водостоков с крыши.

Защита от грунтовой влаги осуществляется правильной и качественной гидроизоляцией фундаментов и стен подвала.

От «построечной влаги» защищаются с помощью правильного выбора технологии производства работ. Все эти виды защиты являются конструктивными и технологическими мероприятиями, рассматриваемыми в соответствующем разделе курса «Физика среды» и в курсе «Технология строительного производства».

В воздухе всегда содержится некоторое количество влаги. Она образуется за счет дыхания людей, приготовления пищи, использования душа, ванны, сушки белья, а также за счет комнатных растений. Испарение тем больше, чем выше температура воздуха и воды (молекулы более подвижны, теплый воздух их легче воспринимает и держит), чем сильнее ветер (сильный ветер отрывает молекулы с поверхности и уносит, освобождая место для отрыва новых молекул), чем больше поверхность испарения, чем меньше атмосферное давление. В зависимости от температуры воздух может накапливать большее или меньшее количество молекул воды. На рис. 15.9 приведен график максимального содержания влаги в воздухе (в г/м3) в зависимости от температуры. Это абсолютная влажность воздуха Р. При расчетах влажностного режима ограждений абсолютную влажность выражают величиной парциального давления (давление водяного пара, или его упругость е, мм рт.ст., или Н/м2, или Па). Это часть общего давления паровоздушной смеси, вызываемая наличием пара в воздухе.

Рис. 15.9. График максимального содержания влаги в воздухе в зависимости от температуры

При постоянной температуре воздуха t и постоянном барометрическом давлении давление водяного пара е может расти до определенного предела Е. Чем больше t, тем больше Е. Степень насыщения воздуха влагой определяется его относительной влажностью:

При относительной влажности, стремящейся к 100%, парциальное давление е стремится к максимальному значению Е. То же происходит при понижении температуры воздуха, т.е. ф стремится к 100%. Когда е = Е и ф = 100%, то температура, при которой имеет место такая влажность, называется точкой росы (τρ). Если охлаждать воздух ниже τ„, то из него будет выделяться влага (конденсат).

В табл. 15.5 и 15.6 приведены значения упругости насыщенного водяного пара (максимально возможные ее значения) при данной температуре воздуха.

Таблица 15.5

Упругость насыщенного водяного пара Е, Па, для температур от 0 до 30°С с шагом 0,1°С (над водой)

°С

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

0,7

0,8

0,9

Таблица 15.6

Упругость насыщенного водяного пара Е, Па, для температур от 0 до -41 °С с шагом 0,1°С (над льдом)

Основным условием для ограждающих конструкций является то, чтобы температура на их внутренней поверхности τΒ была бы выше точки росы τρ:

(15.5)

Для определения возможности конденсации водяного пара на внутренней поверхности стены необходимы следующие исходные данные:

  • • характеристики внутреннего и наружного климата (температура воздуха внутри помещения tΒ, относительная влажность внутри помещения φв, наружная температура воздуха tH, обычно она принимается равной средней температуре самых холодных суток);
  • • коэффициенты теплопроводности λi; слоев конструкции и их толщины δi.

Порядок расчета следующий.

  • 1. Определяем фактическое общее сопротивление теплопередаче ограждающей конструкции R0 так, как это мы делали при определении фактического сопротивления теплопередаче конструкции.
  • 2. Определяем τΒ по формуле

  • 3. По табл. 5.5 и 5.6 определяем значение Ев, соответствующее tB.
  • 4. Определяем фактическое давление водяного пара в воздухе внутри помещения по формуле

Температура, для которой ев = Е, будет точкой росы τρ.

  • 5. Находим τр по той же таблице для значения ев = Е.
  • 6. Проверяем условие (15.5).

Давление пара в воздухе в жилом помещении при нормируемой относительной влажности φ = 55% и tΒ = +20°С составляет е = 1286 Па. Зимой при обычной относительной влажности наружного воздуха для Москвы φΗ = 80% и tH = –10°С е = 225,3 Па, т.е. примерно в шесть раз меньше. Поэтому пар устремляется изнутри наружу и проходит (диффундирует) через поры материала ограждения. При этом там, где температура внутри ограждения становится ниже точки росы (при том парциальном давлении, которое имеет место в данном сечении конструкции), пар начинает сгущаться и конденсируется. При этом материал увлажняется, теряет свои теплозащитные качества.

В рационально спроектированных ограждающих конструкциях наблюдается так называемое установившееся содержание влаги, которое приближается к воздушно-сухому состоянию материалов и незначительно меняется в разные сезоны года. Изменение влажностного состояния ограждения в эксплуатируемых зданиях происходит вследствие смещения равновесия между испарением влаги, способствующем сушке, и сорбционным и конденсационным увлажнением материалов в ограждении. Сорбционное увлажнение происходит за счет поглощения материалом водяного пара из воздуха, которое различно для смачиваемых, несмачиваемых материалов и материалов с промежуточными свойствами. Наибольшее сорбционное увлажнение характеризуется влагосодержанием материала:

(15.6)

Конденсационное увлажнение может происходить на поверхности и в толще ограждения за счет диффузии водяного пара.

Диффузия водяного пара – проникание водяного пара через материал ограждения из помещения наружу, т.е. из среды с бо́льшим парциальным давлением в среду с меньшим. Она зависит от давления и от коэффициентов паропроницания материалов слоев μ. Коэффициент паропроницания материала – это количество пара в миллиграммах, диффундирующего через 1 м2 плоского слоя толщиной 1 м при разности парциальных давлений 1 Па. Эти коэффициенты приводятся в СНиПе П-3.79* и в действующем Своде правил СП 23-101-2000 «Проектирование тепловой защиты зданий». Коэффициент паропроницания измеряется в мгДПа • м2 • ч). По аналогии с сопротивлением теплопередаче сопротивление конструкции паропроницанию определяется по формуле

Общее сопротивление паронроницапию

(15.7)

Здесь Rвп и Rнп – сопротивления влагообмену на внутренней и наружной поверхностях конструкции. Эти значения можно определить по общей приближенной формуле

где К = 0,134 при размерности (Па • м2 • ч)/мг; φκ и φΜ – относительная влажность воздуха внутри помещения и снаружи, %. Из формулы (15.6) следует, что поток водяного пара встречает меньшее сопротивление, проходя через увлажненные поверхности.

По аналогии с прохождением теплового потока через конструкцию площадью 1 м2 в течение 1 ч количество пара, проходящего через такую конструкцию, определяется по формуле

(15.8)

где ев, ен и ех – давление водяного пара во внутреннем, наружном воздухе и на границе какого-либо сечения или слоя конструкции, считая от ее внутренней поверхности; Roп и Rпx – сопротивления паропроницанию, общее и в сечении х, считая от внутренней поверхности конструкции.

Из формулы (15.8) следует

(15.9)

Аналогично, температура в каком либо сечении х ограждающей конструкции равна

(15.10)

Оценку влажностного состояния ограждающей конструкции при установившемся потоке диффузии водяного пара удобно проводить графически по методу О. Е. Власова и К. Ф. Фокина (рис. 15.10).

1. На схематическом разрезе ограждающей конструкции строится линия распределения температур в ее слоях. Температура наружного воздуха зависит от задачи, которая ставится в расчете. Например, для определения положения плоскости конденсации водяного пара при расчете количества влаги, скоденсировавшейся в толще конструкции за период влагонакопления, это может быть средняя наружная температура за этот период. Для Москвы – это ноябрь – март. Значения температур в толще конструкции могут быть рассчитаны по формуле (15.10) или определены графически.

Рис. 15.10. Распределение величин фактической и максимальной упругости водяного пара в толще конструкции при средних значениях температуры и влажности за период влагонакопления в г. Москве (tH = -6,5°; φн = 82%):

Если внутри конструкции не происходит пересечения линий Е и е, то это означает, что при данных условиях температуры и влажности внутри и снаружи помещения конденсация влаги не происходит, т.е. фактические значения давления водяного пара не превышают максимальных значений. При пересечении линий Е и е внутри ограждающей конструкции возможна конденсация влаги при данных условиях. Через точку пересечения линий Е и е проходит плоскость конденсации, отделяющая зону сухого материала от зоны увлажненного материала. При установившемся потоке диффузии водяного пара можно рассчитать его количество, которое превратится в воду за период конденсации. По формуле (15.7) при продолжительности периода конденсации zκ масса сконденсировавшейся за этот период влаги (GK) равна

где ев – парциальное давление внутри помещения, Па; ек – давление водяного пара в плоскости конденсации, Па; Rпк – сопротивление паропроницанию части ограждающей конструкции от внутренней поверхности до плоскости конденсации, включая Rвп; zκ – продолжительность периода конденсации, ч, берется за ноябрь – март.

За летний период (период высыхания) количество испарившейся вовнутрь помещения и наружу влаги из конструкции (Gи) может быть определено по формуле

Здесь Е – давление насыщенного водяного пара при средней температуре периода высыхания, определятся по табл. 5.5, 5.6; ев – расчетная влажность в помещении, Па, при φ = 55% и tB = tcp периода высыхания; ен – то же снаружи, Па, при средней температуре за период высыхания и tн, равной tcp периода высыхания. tcp периода высыхания берется за май – сентябрь.

Если за летний период из конструкции будет испаряться столько же или больше влаги, чем будет конденсироваться за зимний период, то конструкция будет постепенно высыхать или находиться в состоянии равновесной влажности, т.е. не будет разрушаться и терять свои теплозащитные качества. Основное условие этого – Gк < Gи.

Такое определение количества сконденсировавшейся и испарившейся влаги является приближенным, так как основано на допущении стационарности температурно-влажностного режима. Имеются и другие допущения. Однако данное может служить основанием для анализа влажностного состояния ограждающих конструкций.

Для проверки следует пользоваться методикой сравнения сопротивления паропроницанию ограждающих конструкций (в пределах от внутренней поверхности до плоскости конденсации). Оно должно быть не менее наибольшего из двух требуемых значений из условий недопустимости накопления влаги в ограждающей конструкции за годовой период и ограничения влаги в ограждающей конструкции за период с отрицательными среднемесячными наружными температурами. Эти величины определяются по методике, подробно изложенной в СНиП и СП.

Внутри однородных ограждающих конструкций обычно не бывает конденсации водяного пара. Конденсация в конструкциях этого вида возможна лишь при повышенной влажности воздуха в помещении и при очень плотном наружном отделочном слое, препятствующем диффузии пара из ограждения в атмосферу. В сложных конструкциях большое значение имеет расположение слоев.

На рис. 15.11 показано влияние расположения слоев конструкции на положение плоскости конденсации. Так, в случае (а) утеплитель расположен с внешней стороны конструкции. Плотный внутренний слой имеет большое сопротивление паропроницанию. Поэтому при диффузии пара через плотный слой давление пара падает. В то же время температура плотного слоя, защищенного снаружи утеплителем, будет еще достаточно высокая и не упадет ниже точки росы. Более пористый материал утеплителя, расположенный снаружи, имеет малое сопротивление паропроницанию. Следовательно, конденсация в конструкции либо не происходит, либо происходит вблизи его наружной границы. Если наружный слой паропроницаем, то пар, не успевая конденсироваться, будет выдавливаться из конструкции следующими порциями пара, поступающими из помещения. Конструкция остается сухой в течение годового цикла. Если наружный штукатурный слой будет паронепроницаемым, то давление водяного пара оторвет штукатурку. Поэтому наружная штукатурка должна быть пористой. Для предотвращения проникновения косых дождей штукатурку окрашивают специальными фасадными водоотталкивающими красками.

Рис. 15.11. Распределение величин фактической и максимальной упругости водяного пара в толще конструкции при средних значениях температуры и влажности за период влагонакопления в г. Москве (tΗ = -6,5°; <φср = 82%):

В случае (б) утеплитель расположен с внутренней стороны. Он обладает малым сопротивлением паропроницанию, поэтому парциальное давление на границе между утеплителем и плотным слоем ограждения будет высоким, а температура в этом сечении будет значительно ниже точки росы. Плоскость конденсации располагается в утеплителе, который будет намокать и терять свои теплозащитные качества. Для того чтобы пар не проникал в утеплитель, под отделочным слоем необходимо располагать пароизоляцию.

Полностью не пропускают водяной пар только металлическая фольга и полиэтиленовая пленка. Битумные кровельные рулонные материалы в один-два слоя хотя и уменьшают парциальное давление внутри конструкции, но полностью не препятствуют попаданию водяного пара в утеплитель. Поэтому применять, например, рубероид в качестве пароизоляции в совмещенных невентилируемых покрытиях категорически не рекомендуется. В противном случае утеплитель через несколько лет наполнится сконденсировавшейся влагой и на потолке появятся протечки. Вода будет замерзать и разрушит кровлю. Ни о каких теплозащитных качествах такого покрытия говорить не приходится.

Таким образом, расположение плотных массивных слоев с наружной стороны конструкции приводит к ее намоканию и разрушению. Устройство пароизоляции с внутренней стороны утеплителя может сохранить конструкцию сухой, но не ликвидирует других ее недостатков (понижения тепловой инерции и мостиков холода).

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *